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《引力場方程》
親愛的朋友, 今天我們要對引力場方程作個總結: 引力場方程描述了時空的幾何性質。 這是一個張量方程。 引力場方程的性質是屬於‘非線性偏微分方程’。 場方程的“張量”,都有2個希臘字母來作下標,
如,Guv (愛因斯坦張量) 等。
這種帶2個字母下標的張量,叫“二階張量”。 μ 近似音讀 繆/mju:/, ‘繆斯’的‘繆’; ν 近似音讀 妞 /nju/ 。‘妞’當女孩講。 在古代,繆斯是主管藝術和科學的九位女神的總稱。 G,也是Grace (優美)的第1個字母,
我們可以用‘Grace科學女神’來幫助記憶。

如上述,作為引力場符號的G μν ,學名叫 ‘愛因斯坦張量’。引力:Gravitation ,頭一個字母,是G。

愛因斯坦張量 G μ ν是個大概念。 大概念下又有 7 個小概念:
第1小概念: “曲率張量” R (μ ν) : “曲率張量”用來描述彎曲空間的曲率。 在微分幾何中,它的學名叫“黎曼張量” 或叫“里奇張量”。 【曲率,即,彎曲程度。就是說, 彎曲空間偏離 平直空間 的程度,用曲率表示。】
“黎曼(里奇)張量”是說, 在某種邏輯推演中, 空間曲率的數學描述是可以得到簡化或‘縮並’的。
意大利數學家裡奇(1853~1925)
註:縮並是一種有關簡化的運算。 縮並,可以在某種邏輯推演中,將一種複雜的張量, 經過推演而等價於一種較為簡單的張量。
第2小概念: “ 里奇標量(R) ”:
“ 里奇標量(R) ”代表純量曲率,
它是從“里奇張量”簡化形成的;
所謂標量(即數量)是不涉及方向的量。
“里奇標量 “R”也是一種曲率, 只不過這種空間曲率,
是在特殊條件下的空間曲率。
第3小概念:
“ 度量張量 ” :
“度量張量 ”,也叫度規張量, 是用來衡量4維空間的距離和角度的。 在引力場方程中,
度量張量與里奇標量 乘積的二分之一
1/2 R
自然也是一種張量, 這個張量同樣也可看作是
彎曲空間曲率的數學描述。 第4個小概念:
“能量-動量-應力張量
能量-張量-應力,也稱 ‘能、動張量’,等。 “能-動-應力張量 ” 代表空間的能量密度和動量密度等。 這個張量也是二階的。
第5個小概念:
G(Gravitational constant)是“引力常數” ;
第6個小概念:
C是真空中的光速。
第7個小概念
π是圓周率,是基本的幾何常數之一。
好了,寫到這兒里, 我們是否可以對場方程有些印象了。 綜上所述,愛因斯坦場方程, 表述的是“空間彎曲”的情況。 數學上的空間彎曲,從何而來? 就是從‘愛因斯坦場方程’推演而來的。 註:空間彎曲,
已經得到天文觀測的驗證。
再釋愛因斯坦引力場方程 愛因斯坦場方程,是廣義相對論的核心,
它使用數學語言精確地描述了
物質的性質與時空的聯繫。
場方程使用了黎曼幾何中的概念和方法。
在黎曼幾何中,
空間(或時空)的幾何性質
被一個叫做'度規張量' 的概念所描述。
眾所周知,簡單的坐標
不能提供足夠的信息,
來描述球面或更複雜空間的幾何性質。
這些信息,只能由“度量張量”等來描述。
“度量張量”是定義在曲面空間中所有點的函數。
所有與幾何相關的量,
比如曲線的長度、兩條曲線相交的
角度等,都能通過“度量張量”計算出來。
我們知道,時空、物質等都是互相聯繫的。
愛因斯坦通過用一些較小概念(曲率張量等),
來推演另一個較大概念 G μν,
以這種方法來表示這些聯繫。
引力場方程可以簡化成,如下形式:

愛因斯坦場方程的意義
這個方程
一邊是幾何量;一邊是物理量
即,
左邊是描寫時空性質的幾何量;
右邊是描寫物理性質的物理量。
就是說,愛因斯坦引力場方程 是用等號連結了‘空間結構’ 和‘空間中物質、能量的分布’, 或者說,彎曲時空 等於空間中的物質、能量的分布
憑這個方程,
可以對時空和物質
是如何相互影響的在數學領域有了了解。


《有關‘應力分量’的正負值問題》
應力分量是能確定物體中 某一點應力狀態的3個相互垂直面上的 正應力和剪應力,共9個應力量。 為了計算應力分量, 首先要確定該應力 所在‘截面的(坐標軸的)方向’, 然後再確定‘應力作用的方向’。 具體的說,是要找出: ‘應力分量’的法向。法向即法線的方向。 習慣上,我們取三個正交截面的應力向量 (即x軸、y軸或z軸), 分別為三個截面各自的法向。 就是說, 為規定應力分量的正負號, 首先假設:法向 與坐標軸正向一致的面為正面; 與坐 標軸負向一致的面為負面。 進而規定: 正面上指向坐標軸正向的應力為正,反之為負; 負面上指向坐標軸負向的應力為正,反之為負。 三個正面上共有九個應力分量 (包括三個正應力和六個切應力)。

在標準空間直角坐標系里,
分別將X軸、Y軸或Z軸箭頭所指方向,稱為正向;
反之則是負向。

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